Хвильовий опір в акустіке- в газоподібному або рідкому середовищі ставлення звукового тиску р в біжучому плоскій хвилі до швидкості частинок середовища 
. У відсутності дисперсії звуку B. с. не залежить від форми хвилі і виражається ф-лій 
, де 
- щільність середовища, з - швидкість звуку в ній. В. с. є уд. імпеданс (Див. Імпеданс акустичний ) Середовища для плоских хвиль. Коеф. відображення плоских хвиль при нормальному падінні на плоску межу розділу двох середовищ визначаються тільки відношенням В. с. цих середовищ; якщо В. с. середовищ рівні, то хвиля проходить кордон без відображення. Для плоского випромінювача поршневого типу, розміри догрого великі в порівнянні з довжиною хвилі (див. випромінювання звуку ), Опір випромінювання в розрахунку на одиницю площі поверхні, що випромінює одно В. с. Для випромінювачів будь-якого порядку опір випромінювання в цю середу пропорційно її В. с. Поняттям В. с. можна користуватися і для твердого тіла (для поздовжніх і поперечних плоских хвиль в необмеженій твердому тілі і для поздовжніх хвиль в стрижні), визначаючи B. с. як відношення відповідного механічні. напруги , Взятого зі зворотним знаком, до колебат. швидкості частинок середовища. При цьому, напр., Для поздовжніх хвиль В. с. визначається складової напруги вздовж напрямку поширення хвилі, що діє на перпендикулярну цьому напрямку майданчик.
Поняттям В. с. можна користуватися і в ін. випадках хвильового поширення: поперечних хвиль в струні і вигинистих хвиль в стрижні (відношення поперечної сили до швидкості елемента струни або стрижня) і хвиль в волноводе акустичному (Відношення звукового тиску до поздовжньої складової колебат. Швидкості). У всіх випадках воно дорівнює r с, де с - швидкість хвилі відповідного типу. При наявності дисперсії (напр., В волноводе ) Поняття В. с. придатне тільки для монохроматічен. хвиль, причому в цьому випадку з - фазова швидкість даної хвилі.
покажчик >>